Apskritai lazerio švitinimo intensyvumas yra Gauso, o lazerio naudojimo procese paprastai naudojama optinė sistema, kuri atitinkamai transformuoja spindulį.

Skirtingai nuo tiesinės geometrinės optikos teorijos, Gauso pluošto optinės transformacijos teorija yra netiesinė, kuri yra glaudžiai susijusi su paties lazerio pluošto parametrais ir santykine optinės sistemos padėtimi.

Gauso lazerio spinduliui apibūdinti yra daug parametrų, tačiau sprendžiant praktines problemas dažnai naudojamas ryšys tarp taško spindulio ir spindulio juosmens padėties. Tai yra, krintančio spindulio juosmens spindulys (ω₁) ir optinės transformacijos sistemos atstumas (z₁) yra žinomi, o tada transformuotas pluošto juosmens spindulys (ω₂), sijos juosmens padėtis (z₂) ir taško spindulį (ω₃) bet kurioje padėtyje (z) gaunami. Sufokusuokite objektyvą ir atitinkamai pasirinkite priekinę ir galinę objektyvo juosmens padėtį kaip 1 atskaitos plokštumą ir 2 atskaitos plokštumą, kaip parodyta 1 pav.

                     1 pav Gauso transformacija per ploną lęšį

Pagal parametrą q Gauso pluošto teorija, q₁ ir q₂ dviejose atskaitos plokštumose gali būti išreikšta taip:

Aukščiau pateiktoje formulėje: The f_e1 ir f_e2 yra atitinkamai konfokuso parametrai prieš ir po Gauso pluošto transformacijos. Po to, kai Gauso spindulys praeina per laisvą erdvę z₁, plonas objektyvas su židinio nuotoliu F ir laisvos vietos z₂, pagal ABCD perdavimo matricos teoriją galima gauti:

Tuo tarpu q₁ ir q₂ patenkinti šiuos santykius:

Sujungę aukščiau pateiktas formules ir atitinkamai sulyginę realią ir įsivaizduojamą dalis abiejuose lygties galuose, galime gauti:

Lygtys (4) – (6) yra transformacijos ryšys tarp juosmens padėties ir Gauso pluošto dėmės dydžio, praeinančio per ploną lęšį.